魔角石墨烯,又发《Nature》!
2023-11-23 16:07:14 0 93
自发对称性破坏是凝聚态物理学的基础,因为量子相的出现通常伴随着对称性的降低。超导性和磁学分别为电荷守恒和自旋旋转对称性被打破提供了的典型例子。在强相关领域中,超导性通常与其他形式的对称性破坏同时发生,研究它们的复杂关系对许多平台来说都是一个深刻的挑战,包括不断增长的扭曲石墨烯多层膜家族。扫描隧道显微镜(STM)是一种用于识别某些对称破坏状态的公认工具,尤其是那些通过局部态密度(LDOS)分布在真实空间中留下直接特征的状态。然而,到目前为止,在魔角扭曲多层膜中创建大的、足够干净和低应变区域的固有困难任务,阻碍了STM产生足以明确诊断微观对称性破坏顺序的电子结构的空间图。因此,先前的研究主要集中在观察光谱特征和基本结构表征,特别是在魔角扭曲三层石墨烯(MATTG)中。直到最近,这个挑战已经在扭曲的双层中得到解决,但是,MATTG尚未在对称破缺阶的背景下进行探索。
图1. 实验概述和揭示Kekulé图案的原子解析图
图2. MATTG上Kekulé阶的VGate相关映射
为了更准确地确定相关状态的性质,通过在ν=-2.3处的大面积dI/dV图(覆盖区域36nm×36nm,含20个莫尔纹AAA位点(图3a)),研究Kekulé图案在相邻莫尔单位晶胞中的变化。在相邻AAA位点周围的两个区域(图3b,e),通过傅立叶变换滤波分解图,将Kekulé畸变的空间演化与底层石墨烯晶格分离。这些区域被选择为具有原子精确排列的石墨烯晶格(图3c,f)。尽管原始数据仅有细微差异,但傅立叶变换滤波的Kekulé图案显示,黄色窗口中的亮点(高强度)(图3d)在蓝色窗口中变为黑点(低强度)(图3g),反之亦然。这种二分法确定了两个相邻莫尔点之间的Kekulé畸变显著变化。
图3. 莫尔条纹平移对称性破坏的证据
图4a显示了图3a中所示图谱的傅立叶变换。与小的真实空间区域的傅立叶变换图像相反,这里石墨烯倒易晶格和Kekulé峰由卫星峰装饰,反映了原始图像中较长波长的莫尔条纹。在图4b-d中,标记了石墨烯倒易晶格矢量G1、G2和G3的确切位置。基于这些矢量,可以准确估算石墨烯尺度上均匀Kekulé图案的傅里叶变换峰的位置,即K1=(G1+G2)/3,K2=(G2+G3)/3和K3=(G3-G1)/3(图4e-g)。
接下来,讨论了观测结果对Γ=-2和-2.5之间相关态的性质。Kekulé图案的识别(通常不匹配、掺杂相关的波矢量缓慢调制)表明存在IKS阶。从理论上讲,IKS状态由单个波矢量qIKS的谷间嵌套不稳定性引起,在小异质链(约0.1-0.2%)存在的情况下,与MATTG样本的值相当。所产生的有序产生了晶格三重模式,该模式沿着qIKS设定的方向,在波长为2π/|qIKS|的莫尔晶格位点之间缓慢变化(图4h)。该矢量与提取的调制波矢量qKekulé不同。尽管qIKS表征了相对于莫尔晶格的变化,但qKekulé测量了相对于石墨烯晶格的晶格三重阶的调制。这两个矢量通过连接莫尔布里渊区中心γ和莫尔布里渊区角κ的动量偏移而相关(图4h)。
该研究显示了与MATTG中的对称性破坏直接相关的其他几个特征。在许多傅立叶变换图中,观察到沿着窄条纹区域的傅立叶变换卫星峰被抑制,在C3对称性破坏的情况下形成了类似窗扇的特征。这些窗扇在石墨烯倒易晶格矢量峰和Kekulé峰内的各种填充因子下被解析。此外,与石墨烯晶格尺度上的C3对称性破坏一致,这些窗扇并非出现在傅立叶变换图的所有方向上。这一观测结果与在Γ=-2附近的IKS基态一致。在VGate=0V的电荷中性附近观察到类似特征,未检测到晶格三重序。对于该栅极电压,进一步观察到石墨烯键的优选方向性和AAA位点附近的dI/dV信号的空间演变,与向列半金属基态一致。这些发现进一步突出了STM区分莫尔异质结构中各种对称破基态的能力。
最后,研究者对IVC有序的光谱检测和表征为围绕超导电性的起源和MATTG中伴随的伪间隙相的谜题提供了见解。在之前报道的非常规超导性的填充物中,谷间相干的出现限制了理论场景。进一步限制,即通过归一化Kekulé峰强度量化的IVC阶的强度,在伪间隙状态下是最大的(ν≈-2.3~-2.5),而不是在ν=-2绝缘相。在该填充范围内也观察到MATTG其他性质,包括从U型到V型隧穿光谱的演变,以及tranist观察到的Ginzburg-Landau相干长度和最大临界温度的急剧变化。将MATTG现象学的这些不同方面联系起来,对未来的理论和实验提出了挑战。另一个悬而未决的问题是,在强相关的石墨烯基系统中,IVC顺序有多普遍,因为它不仅在魔角双层和三层中发现,而且在高磁场下石墨烯中也发现。
文献链接:
https://www.nature.com/articles/s41586-023-06663-8
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